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Il flusso incompressibile (
) è caratterizzato dalla divergenza nulla del vettore velocità :
Riprendendo la Eq. (2.10):
e la Eq. (2.17):
che si semplifica:
ottenendo così :
espandendo la notazione tensoriale:
e riorganizzando:
quindi:
e in definitiva la forma scalare:
![$\displaystyle \boxed{ \begin{array}{rcl}\\ [3pt] \displaystyle \rho \left(\ \en...
...uremath{\frac{\partial u_3}{\partial x_3}}\ & = & \ 0 \\ [3pt] \\ \end{array} }$](img263.png) |
(3.1) |
e vettoriale (assumendo l'espressione espansa della derivata totale della velocità ):
![\begin{displaymath}\boxed{
\begin{array}{rcl}\\ [3pt]
\displaystyle \rho \left( ...
...isplaystyle \nabla \vec{V}\ & = & \ 0 \\ [3pt] \\
\end{array}}\end{displaymath}](img264.png) |
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(3.2) |
![\begin{displaymath}\boxed{
\begin{array}{rcl}\\ [3pt]
\displaystyle \rho \left( ...
...isplaystyle \nabla \vec{V}\ & = & \ 0 \\ [3pt] \\
\end{array}}\end{displaymath}](img264.png) |
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(3.3) |
Le Eq. (3.1) costituiscono un sistema di equazioni differenziali alle derivate parziali nelle incognite
,
,
,
, per il quale non è tuttora possibile stabilire l'esistenza dell'unicità della soluzione.
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2009-01-26