Velocità di spostamento

La soluzione esatta di Blasius evidenzia come la nelocità $v$ non si annulli allontanandosi dalla parete. Questo è necessario in termini di portata nello strato limite a causa della variazione della $u$ lungo la $x$ . Dalla Eq. (7.1)

$$v\ =\ -\ \frac{1}{2} \ \sqrt{\frac{\nu \ U}{x}} \left( f \ - \ \eta \ \ensuremath{\frac{d\,f}{d\,\eta}} \right)$$

$$v(\eta_{\delta_{0.99}})\ =\ -\ \frac{1}{2} \ \sqrt{\frac{\nu \ U}{x}} \left( f \ - \ \eta \ \ensuremath{\frac{d\,f}{d\,\eta}} \right)$$

$$v(\eta_{\delta_{0.99}})\ =\ -\ \frac{1}{2} \ \sqrt{\frac{\nu \ U}{x}} \left( 3.2828 \ - \ 5 \ 0.99 \right)$$

$$v(\eta_{\delta_{0.99}})\ =\ 0.837 \ \sqrt{\frac{\nu \ U}{x}}$$

Il valore $0.837$ è ottenibile anche dalla tabella delle $v$ in corrispondenza di $\eta=5$ riportata velle pagine precedenti. A distanze maggiori la relazione sopra tende a:

$$v(\eta_{\delta_{0.99}})\ =\ 0.86 \ \sqrt{\frac{\nu \ U}{x}}$$

Questo risultato è importante dal punto del profilo aerodinamico da sostituire a quello reale coperto dal suo strato limite: la presenza della $v$ rende necessaria la presenza di una distribuzione di sorgenti sulla superficie del profilo per modellizzare correttamente il campo di velocità irrotazionale esterno col quale vengono condotti i calcoli.